力矩





在一个旋转系统裏,作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!、位置向量rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!、力矩τdisplaystyle boldsymbol tau ,!boldsymbol tau ,!、动量pdisplaystyle mathbf p ,!mathbf p,!、角动量Ldisplaystyle mathbf L ,!mathbf L,!,這些物理量之間的关系。


在物理学裏,作用力促使物體繞著轉動軸或支點轉動的趨向,[1]稱為力矩torque),也就是扭转的力。转动力矩又称为转矩。力矩能够使物体改变其旋转运动。推擠或拖拉涉及到作用力
,而扭转則涉及到力矩。如图右,力矩τdisplaystyle boldsymbol tau ,!boldsymbol tau ,!等於径向向量rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!与作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!的外積。


簡略地说,力矩是一種施加於好像螺栓或飛輪一類的物體的扭轉力。例如,用扳手的開口箝緊螺栓或螺帽,然後轉動扳手,這動作會產生力矩來轉動螺栓或螺帽。


根據国际单位制,力矩的单位是牛顿⋅displaystyle cdot cdot 米。本物理量非能量,因此不能以焦耳(J)作單位;根據英制单位,力矩的单位则是英尺⋅displaystyle cdot cdot 磅。力矩的表示符号是希腊字母τdisplaystyle boldsymbol tau ,!boldsymbol tau ,!,或Mdisplaystyle mathbf M ,!mathbf M,!


力矩與三個物理量有關:施加的作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!、從轉軸到施力點的位移向量rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!、兩個向量之間的夾角θdisplaystyle theta ,!theta,!。力矩τdisplaystyle boldsymbol tau ,!boldsymbol tau ,!以向量方程式表示為



τ=r×Fdisplaystyle boldsymbol tau =mathbf r times mathbf F ,!boldsymbol tau =mathbf rtimes mathbf F,!

力矩的大小為



τ=rFsin⁡θdisplaystyle tau =rFsin theta ,!tau =rFsin theta ,!


目录





  • 1 历史


  • 2 定义


  • 3 力矩與角動量之間的關係


  • 4 单位


  • 5 矩臂方程式


  • 6 静力概念


  • 7 力矩、能量和功率之間的關係


  • 8 力矩原理


  • 9 參閱


  • 10 参考文献


  • 11 外部链接




历史


力矩的概念,起源于阿基米德对杠杆的研究。



定义




用右手定則决定力矩方向


力矩等於作用於杠杆的作用力乘以支点到力的垂直距离。例如,3 牛顿的作用力,施加於离支点2 米处,所产生的力矩,等於1牛顿的作用力,施加於离支点6米处,所产生的力矩。力矩是个向量。力矩的方向与它所造成的旋转运动的旋转轴同方向。力矩的方向可以用右手定則来决定。假设作用力垂直於杠杆。将右手往杠杆的旋转方向弯捲,伸直的大拇指与支点的旋转轴同直线,则大拇指指向力矩的方向[2]




假設作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!施加於位置為rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!的粒子。選擇原點(以紅點表示)為參考點,只有垂直分量F⊥displaystyle F_perp ,!F_perp ,!會產生力矩。這力矩τ=r×Fdisplaystyle boldsymbol tau =mathbf r times mathbf F ,!boldsymbol tau =mathbf rtimes mathbf F,!的大小為τ=|r||F⊥|=|r||F|sin⁡θmathbf r tau =|mathbf r||mathbf F_perp |=|mathbf r||mathbf F|sin theta ,!,方向為垂直於屏幕向外。


更一般地,如圖右,假設作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!施加於位置為rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!的粒子。選擇原點為參考點,力矩τdisplaystyle boldsymbol tau ,!boldsymbol tau ,!以方程式定義為



τ =def r×Fdisplaystyle boldsymbol tau stackrel def= mathbf r times mathbf F ,!boldsymbol tau stackrel def= mathbf rtimes mathbf F,!

力矩大小為



τ=|r||F|sin⁡θmathbf F tau =|mathbf r||mathbf F|sin theta ,!

其中,θdisplaystyle theta ,!theta,!是兩個向量Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!之間的夾角。


力矩大小也可以表示為



τ=rF⊥displaystyle tau =rF_perp ,!tau =rF_perp ,!

其中,F⊥displaystyle F_perp ,!F_perp ,!是作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!對於rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!的垂直分量。


任何與粒子的位置向量平行的作用力不會產生力矩。


從叉積的性質,可推論,力矩垂直於位置向量rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!和作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!。力矩的方向與旋轉軸平行,由右手定則決定。



力矩與角動量之間的關係





地心引力Fgdisplaystyle mathbf F_g ,!mathbf F_g,!的力矩造成角动量Ldisplaystyle mathbf L ,!mathbf L,!的改变。因此,陀螺呈现进动現象。


假設一個粒子的位置為rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!,動量為pdisplaystyle mathbf p ,!mathbf p,!。選擇原點為參考點,此粒子的角動量Ldisplaystyle mathbf L ,!mathbf L,!



L=r×pdisplaystyle mathbf L =mathbf r times mathbf p ,!mathbf L=mathbf rtimes mathbf p,!

粒子的角動量對於時間的導數為



dLdt=drdt×p+r×dpdt=v×mv+r×mdvdt=r×madisplaystyle beginalignedfrac dmathbf L dt&=frac dmathbf r dttimes mathbf p +mathbf r times frac dmathbf p dt\&=mathbf v times mmathbf v +mathbf r times mfrac dmathbf v dt\&=mathbf r times mmathbf a \endaligned,!displaystyle beginalignedfrac dmathbf L dt&=frac dmathbf r dttimes mathbf p +mathbf r times frac dmathbf p dt\&=mathbf v times mmathbf v +mathbf r times mfrac dmathbf v dt\&=mathbf r times mmathbf a \endaligned,!

其中,mdisplaystyle m,!m,!是質量,vdisplaystyle mathbf v ,!mathbfv,!是速度,adisplaystyle mathbf a ,!mathbf a,!是加速度。


應用牛頓第二定律,F=madisplaystyle mathbf F =mmathbf a ,!mathbf F=mmathbf a,!,可以得到



dLdt=r×Fdisplaystyle frac dmathbf L dt=mathbf r times mathbf F ,!frac dmathbf Ldt=mathbf rtimes mathbf F,!

按照力矩的定義,τ =def r×Fdisplaystyle boldsymbol tau stackrel def= mathbf r times mathbf F ,!boldsymbol tau stackrel def= mathbf rtimes mathbf F,!,所以,



τ=dLdtdisplaystyle boldsymbol tau =frac mathrm d mathbf L mathrm d t,!boldsymbol tau =frac mathrm dmathbf Lmathrm dt,!

作用於一物體的力矩,決定了此物體的角動量Ldisplaystyle mathbf L ,!mathbf L,!對於時間tdisplaystyle t,!t,!的導數。


假設幾個力矩共同作用於物體,則這幾個力矩的合力矩τnetdisplaystyle boldsymbol tau _mathrm net ,!boldsymbol tau _mathrm net,!共同決定角動量的對於時間的變化:



τ1+⋯+τn=τnet=dLdtdisplaystyle boldsymbol tau _1+cdots +boldsymbol tau _n=boldsymbol tau _mathrm net =frac mathrm d mathbf L mathrm d t,!boldsymbol tau _1+cdots +boldsymbol tau _n=boldsymbol tau _mathrm net=frac mathrm dmathbf Lmathrm dt,!

關於物體的繞著固定軸的旋轉運動,



L=Iωdisplaystyle mathbf L =Iboldsymbol omega ,!mathbf L=Iboldsymbol omega ,!

其中,Idisplaystyle I,!I,!是物體對於固定軸的轉動慣量,ωdisplaystyle boldsymbol omega ,!boldsymbolomega,!是物體的角速度。


所以,取上述方程式對時間的導數:



τnet=dLdt=d(Iω)dt=Idωdt=Iαdisplaystyle boldsymbol tau _mathrm net =frac mathrm d mathbf L mathrm d t=frac mathrm d (Iboldsymbol omega )mathrm d t=Ifrac mathrm d boldsymbol omega mathrm d t=Iboldsymbol alpha ,!boldsymbol tau _mathrm net=frac mathrm dmathbf Lmathrm dt=frac mathrm d(Iboldsymbol omega )mathrm dt=Ifrac mathrm dboldsymbol omega mathrm dt=Iboldsymbol alpha ,!

其中,αdisplaystyle boldsymbol alpha ,!boldsymbol alpha ,!是物體的角加速度。



单位


力矩的定义是距离乘以作用力。根據国际单位制,力矩的单位是牛顿⋅displaystyle cdot cdot [3](Nm)。虽然牛顿与米的次序,在数学上,是可以交换的,但是国际重量测量局(Bureau International des Poids et Mesures)规定这次序应是牛顿⋅displaystyle cdot cdot 米,而不是米⋅displaystyle cdot cdot 牛顿[4]


根據国际单位制,能量与功量的单位是焦耳,定义为1牛顿⋅displaystyle cdot cdot 米。但是,焦耳不是力矩的单位。因为,能量是力点积距离的标量;而力矩是距离叉积作用力的向量。当然,量纲相同并不尽是巧合,使1牛顿⋅displaystyle cdot cdot 米的力矩,作用1 全转,需要恰巧2πdisplaystyle 2pi ,!2pi ,!焦耳的能量:



E=τθdisplaystyle E=tau theta ,!E=tau theta ,!

其中,Edisplaystyle E,!E,!是能量,θdisplaystyle theta ,!theta,!是移动的角度,单位是弧度。


根據英制,力矩的单位是英尺⋅displaystyle cdot cdot 磅。



矩臂方程式




矩臂图


在物理学外,其他的学术界裡,力矩时常会如以下定义:



τ=(moment arm)⋅forcedisplaystyle boldsymbol tau =(textmoment arm)cdot textrm force,!displaystyle boldsymbol tau =(textmoment arm)cdot textrm force,!

右图显示出矩臂(moment arm)、前面所提及的相对位置rdisplaystyle mathbf r ,!mathbfr,!、作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!(force)。这个定义並没有指出力矩的方向,只有力矩的大小。所以,并不适用于三维空间问题。



静力概念


当一个物体在静态平衡时,合力是零,对任何一点的合力矩也是零。二维空间的平衡要求是



∑Fx=0displaystyle sum F_x=0,!sum F_x=0,!


∑Fy=0displaystyle sum F_y=0,!sum F_y=0,!


∑τ=0displaystyle sum tau =0,!sum tau =0,!

这里,Fx, Fydisplaystyle F_x, F_y,!F_x, F_y,!是作用力Fdisplaystyle mathbf F ,!mathbf F,!分别在x-轴与y-轴的分量。假若,这三个联立方程式有解,则称此系统为静定系统;不然,则称为静不定系统。



力矩、能量和功率之間的關係


假設施加作用力於一物體,使得此物體移動一段距離,則作用力對於此物體做了機械功。類似地,假設施加力矩於一物體,使得此物體旋轉一段角位移,則力矩對於此物體做了機械功。對於穿過質心的固定軸的旋轉運動,以數學方程式表達,



W=∫θ1θ2τ dθdisplaystyle W=int _theta _1^theta _2tau mathrm d theta ,!W=int _theta _1^theta _2tau mathrm dtheta ,!

其中,Wdisplaystyle W,!W,!是機械功,θ1displaystyle theta _1,!theta _1,!θ2displaystyle theta _2,!theta _2,!分別是初始角和終結角,dθdisplaystyle mathrm d theta ,!mathrm dtheta ,!是無窮小角位移元素。


根據功能定理,Wdisplaystyle W,!W,!也代表物體的旋轉動能Krotdisplaystyle K_mathrm rot ,!K_mathrm rot,!的改變,以方程式表達,



Krot=12Iω2displaystyle K_mathrm rot =tfrac 12Iomega ^2,!K_mathrm rot=tfrac 12Iomega ^2,!

功率是單位時間內所做的機械功。對於旋轉運動,功率Pdisplaystyle P,!P,!以方程式表達為



P=τ⋅ωdisplaystyle P=boldsymbol tau cdot boldsymbol omega ,!P=boldsymbol tau cdot boldsymbol omega ,!

請注意,力矩注入的功率只跟瞬時角速度有關,而角速度是否在增加中,或在減小中,或保持不變,功率都與這些狀況無關。


實際上,在與大型輸電網路相連接的發電廠裏,可以觀察到這關係。發電廠的發電機的角速度是由輸電網路的頻率設定,而發電廠的功率輸出是由作用於發電機轉動軸的力矩所決定。


在計算功率時,必須使用一致的單位。採用國際單位制,功率的單位是瓦特,力矩的單位是牛頓-米,角速度的單位是每秒弧度(不是每分鐘轉速rpm,也不是每秒鐘轉速)。



力矩原理


力矩原理闡明,幾個作用力施加於某位置所產生的力矩的總和,等於這些作用力的合力所產生的力矩。力矩原理又名伐里農定理(Varignon's theorem)[5](以法国科学家兼神父皮埃爾·伐里農命名),以方程式表達,



(r×F1)+(r×F2)+⋯=r×(F1+F2+⋯)displaystyle (mathbf r times mathbf F _1)+(mathbf r times mathbf F _2)+cdots =mathbf r times (mathbf F _1+mathbf F _2+cdots ),!(mathbf rtimes mathbf F_1)+(mathbf rtimes mathbf F_2)+cdots =mathbf rtimes (mathbf F_1+mathbf F_2+cdots ),!


參閱


  • 馬力

  • 扭力轉換器

  • 刚体动力学


  • 機械平衡(mechanical equilibrium


  • 扭矩扳手(torque wrench


参考文献



  1. ^ Serway, R. A. and Jewett, Jr. J. W. (2003). Physics for Scientists and Engineers. 6th Ed. Brooks Cole. ISBN 978-0-534-40842-8.


  2. ^ *喬治亞州州立大學(Georgia State University)線上物理網頁:力矩的右手定則, [2007-09-08] 


  3. ^ SI brochure Ed. 8, Section 5.1, Bureau International des Poids et Mesures, 2006 [2007-04-01], (原始内容存档于2007-05-19) 


  4. ^ SI brochure Ed. 8, Section 2.2.2, Bureau International des Poids et Mesures, 2006 [2007-04-01], (原始内容存档于2005-03-16) 


  5. ^ Engineering Mechanics: Equilibrium, by C. Hartsuijker, J. W. Welleman, page 64


  • Tipler, Paul. Physics for Scientists and Engineers: Mechanics, Oscillations and Waves, Thermodynamics (5th ed.). W. H. Freeman. 2004. ISBN 978-0-7167-0809-4. 


外部链接


  • 模擬力矩平衡的Java小程式


  • Torque and Angular Momentum in Circular Motion on Project PHYSNET.

  • Torque Unit Converter


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